Parabolische Koordinaten

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Koordinatennetz der parabolischen Koordinaten in der Ebene. Der gemeinsame Brennpunkt aller Parabeln liegt auf der senkrechten Symmetrieachse in der Mitte des Bildes.

Parabolische Koordinaten bilden ein Orthogonales Koordinatensystem, dessen Niveaulinien einen parabelförmigen Verlauf haben, siehe Bild. Die Parabeln haben alle denselben, im Ursprung liegenden Brennpunkt und heißen daher konfokal. Parabolische Koordinaten erlauben immer eine Trennung der Veränderlichen in der Laplace- und Helmholtz-Gleichung.[1]:8 Anwendung finden diese Koordinaten beispielsweise beim Stark-Effekt.

Die Drehung um die im Bild senkrecht liegende Symmetrieachse liefert #Axialsymmetrische parabolische Koordinaten (englisch parabolic-coordinates[1]:34) und durch Extrusion senkrecht zur xy-Ebene (in z-Richtung) entstehen #Parabolische Zylinderkoordinaten (englisch parabolic-cylinder coordinates[1]:21.) Die formale Fortsetzung des Konzepts der konfokalen Parabeln der Ebene in den dreidimensionalen Raum führt auf die #Paraboloid-Koordinaten (englisch paraboloidal coordinates[2]:664[1]:44).

Zur Lösung der Gleichungen in parabolischen Zylinderkoordinaten wurden spezielle parabolische Zylinderfunktionen definiert.[3]:138[4]

Ebene parabolische Koordinaten

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In der xy-Ebene des Bildes oben gilt mit parabolischen Koordinaten

wo sign das Vorzeichen seines Arguments ausgibt. Die Kurven, auf denen μ konstant ist (was die Niveaulinien von μ in der xy-Ebene sind,) bilden die nach oben (d. h. in positiver y-Richtung) offenen konfokalen Parabeln

grün im Bild, während die Niveaulinien von ν nach unten offene konfokale Parabeln sind:

rot im Bild. Fasst man die Ebene als komplexe Ebene auf mit imaginärer Einheit i2=-1, so gilt

Die Potenzierung komplexer Zahlen mit reellem Exponenten ist eine Holomorphe Funktion, was die Orthogonalität der parabolischen Koordinaten in der Ebene begründet.

Metrische Faktoren, Weg- und Flächenelemente in der Ebene

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Die kovarianten Basisvektoren sind

die, wie es sein muss, senkrecht zueinander sind, und deren Beträge die metrischen Faktoren sind:

Das parabolische Orthonormalsystem ist dementsprechend

Das Linien- und Flächenelement ergibt sich zu

Operatoren in der Ebene

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Die üblichen Differentialoperatoren führt die Tabelle auf[1]:21

Gradient
Divergenz
Rotation
Laplace-Operator

Lösung der Laplace- und Helmholtz-Gleichung in der Ebene

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Die besondere Form des Laplace-Operators erlaubt eine Lösung der Helmholtz-Gleichung durch multiplikative Trennung der Veränderlichen gemäß dem Separationsansatz[1]:22

Mit obigem Laplace-Operator entsteht die Helmholtz-Gleichung:

Multiplikation beider Seiten mit liefert umgestellt

Weil die linke Seite nur von μ und die rechte nur von ν abhängt, stehen auf beiden Seiten Konstanten:

Rechts stehen Webersche Differentialgleichungen[5], die von parabolischen Zylinderfunktionen erfüllt werden.[3]:138[4].

Im Fall der Laplace-Gleichung ist λ=0 und die Lösungsfunktion kann mit dem Sinus und Cosinus sowie dem Sinus hyperbolicus und Kosinus hyperbolicus ausgedrückt werden:

Die Konstanten A, B, C, D und κ dienen der Anpassung an Randbedingungen. Wenn die Separationskonstante κ2 mit negativem Vorzeichen angesetzt wird, vertauschen sich in der Lösungsfunktion die Winkelfunktionen durch die Hyperbelfunktionen und umgekehrt.

Axialsymmetrische parabolische Koordinaten

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Koordinatenflächen der (räumlichen) parabolischen Koordinaten. Das rote Paraboloid entspricht μ=2, das blaue ν=1 und die gelbe Halbebene ψ=−60°.

Durch Rotation der Parabeln um ihre Symmetrieachse entstehen rotierte parabolische Koordinaten, wobei die Parabeln Rotationsflächen formen, siehe Bild.[1]:34 Für eine ein-eindeutige Beziehung zwischen den Kartesischen Koordinaten und den parabolischen Koordinaten wird nur die rechte Halbebene gedreht, sodass mit den Einschränkungen die Zusammenhänge

ein-eindeutig sind. Darin ist atan2 eine Umkehrfunktion des Tangens.

Metrische Faktoren, Weg- und Flächenelemente in rotierten Koordinaten

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Die kovarianten Basisvektoren sind

aus denen sich die metrischen Faktoren

ergeben. Das parabolische Orthonormalsystem ist demzufolge

Die Linien-, Flächen- und Volumenelemente ergeben sich zu

Operatoren in rotierten Koordinaten

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Die üblichen Differentialoperatoren führt die Tabelle auf[1]:35

Gradient
Divergenz
Rotation
Laplace-Operator

Lösung der Laplace- und Helmholtz-Gleichung in rotierten Koordinaten

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Die Helmholtz-Gleichung schreibt sich mit obigem Laplace-Operator:

Mit dem Separationsansatz[1]:36

liefert Multiplikation der Helmholtz-Gleichung mit

Nur der letzte Bruch auf der linken Seite hängt von ψ ab, weswegen er eine Konstante κ darstellt:

Einsetzen von κ gestattet auch μ und ν voneinander zu trennen:

Weil die linke Seite nur von μ und die rechte nur von ν abhängen, können beide Seiten der Gleichung mit einer Konstanten η gleichgesetzt werden, was auf die Differentialgleichungen

führt, für die es Lösungen gibt.[1]:36

Parabolische Zylinderkoordinaten

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Koordinatenflächen der parabolischen Zylinderkoordinaten. Der rote parabolische Zylinder entspricht μ=2, der gelbe ν=1 und die blaue Ebene z=2.

Die parabolischen Zylinderkoordinaten entstehen aus den ebenen parabolischen Koordinaten des vorangegangenen Abschnitts durch Extrusion senkrecht zur xy-Ebene in z-Richtung, sodass viele Eigenschaften von dort hierher übertragen werden können.

Die parabolischen Zylinderkoordinaten und die kartesischen hängen wie folgt zusammen:

Die Niveauflächen, auf denen μ konstant ist, sind in positiver y-Richtung offene konfokale parabolische Zylinder[3]:140 mit

rot im Bild, während die Niveauflächen von ν die in negativer y-Richtung offenen konfokalen parabolischen Zylinder sind:

gelb im Bild. Die Niveauflächen mit z=const. sind zueinander parallele Ebenen, blau im Bild.

Metrische Faktoren, Weg- und Flächenelemente in parabolischen Zylinderkoordinaten

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Die Kovarianten Basisvektoren sind

die, wie es sein muss, senkrecht zueinander sind, und deren Beträge die metrischen Faktoren sind:

Das parabolische zylindrische Orthonormalsystem ist dementsprechend

Das Linien-, Flächen- und Volumenelement lauten

Operatoren in parabolischen Zylinderkoordinaten

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Die üblichen Differentialoperatoren führt die Tabelle auf[1]:21

Gradient
Divergenz
Rotation
Laplace-Operator

Lösung der Laplace- und Helmholtz-Gleichung in parabolischen Zylinderkoordinaten

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Die multiplikative Trennung der Veränderlichen verläuft ähnlich wie bei der #Lösung der Laplace- und Helmholtz-Gleichung in der Ebene, es muss nur die z-Koordinate hinzugenommen werden[1]:22

Mit obigem Laplace-Operator entsteht die Helmholtz-Gleichung:

Division beider Seiten durch liefert

Auf der rechten Seite steht eine Konstante und nur der letzte Bruch auf der linken Seite hängt von z ab. Daher muss dieser Term ebenfalls konstant sein:

Diese Konstante oben eingesetzt ergibt wie in der Ebene nur mit λ-η statt λ:

und die Lösung erfolgt auch wie dort.

Im Fall der Laplace-Gleichung ist λ=0 und die Lösungsfunktion kann mit dem Sinus und Cosinus sowie dem Sinus hyperbolicus und Kosinus hyperbolicus ausgedrückt werden:

Die Konstanten A, B, C, D, E, F, η und κ dienen der Anpassung an Randbedingungen. Wenn die Separationskonstante κ2 mit negativem Vorzeichen angesetzt wird, vertauschen sich in der Lösungsfunktion die Winkelfunktionen durch die Hyperbelfunktionen und umgekehrt, und je nach Vorzeichen von η ist der von z abhängige Faktor eine Wellen- oder Exponentialfunktion.

Paraboloid-Koordinaten

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Koordinatenflächen der Paraboloid-Koordinaten mit a=60 und b=40. Das rote Paraboloid entspricht μ=70, das gelbe ν=30 und das blaue hyperbolische Paraboloid λ=50.

Die Paraboloid-Koordinaten (englisch paraboloidal coordinates[2]:664[1]:44) sind die formale Fortsetzung des Konzepts der konfokalen Parabeln der Ebene in den dreidimensionalen Raum, siehe Bild. Hier bestimmen die Schnittpunkte zweier elliptischer Paraboloide (gelb und rot) und eines hyperbolischen Paraboloids (blau) die Koordinaten eines Punktes (P im Bild).

Die Paraboloid-Koordinaten und die kartesischen hängen wie folgt zusammen:[1]:44[6]

 mit 

und b > 0. Nur die dritte Koordinate ν kann negative Werte annehmen. Die Niveauflächen, auf denen μ konstant ist, sind in negativer z-Richtung offene konfokale elliptische Paraboloide mit

rot im Bild, und die Niveauflächen von ν sind solche in positiver z-Richtung offene:

gelb im Bild. Die Niveauflächen mit λ=const. sind hyperbolische Paraboloide

blau im Bild.

Darstellung mit Elliptischen Funktionen

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Die Koordinaten können mit den drei grundlegenden Jacobischen Funktionen sinus– sn, cosinus– cn bzw. delta amplitudinis dn mit dem elliptischen Modul und dem komplementären Parameter als Funktion dreier Parameter α, β und γ sowie Skalierung dargestellt werden[2]:664:

und

Die Niveauflächen sind dann[6]

Metrische Faktoren, Weg- und Flächenelemente in Paraboloid-Koordinaten

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Die Kovarianten Basisvektoren sind

die, wie es sein muss, senkrecht zueinander sind, und deren Beträge die metrischen Faktoren sind:

Das paraboloide Orthonormalsystem ist dementsprechend

Das Linien-, Flächen- und Volumenelement lauten[1]:45

Operatoren in Paraboloid-Koordinaten

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Wegen der länglichen Ausdrücke für die metrischen Faktoren, wird auf die allgemeine Darstellung der Operatoren Gradient, Divergenz und Rotation eines Vektorfeldes im Hauptartikel verwiesen.

Der Laplace-Operator ist:[7]:406[2]:655

Lösung der Laplace- und Helmholtz-Gleichung in Paraboloid-Koordinaten

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Paraboloid-Koordinaten bieten sich bei der Lösung von Randwertaufgaben an, in denen die Ränder paraboloidförmig sind. Die Lösung wird erleichtert, wenn eine Trennung der Variablen gelingt, was in Paraboloid-Koordinaten immer möglich ist[1]:7[2]:511 Das im Hauptartikel angegebene Vorgehen zur Trennung der Variablen basiert auf der Stäckel-Matrix, die in jeder Zeile nur von einer Koordinate abhängige Ansatzfunktionen enthält und hier

lautet.[1]:44 Die Stäckel-Determinante ist die Determinante dieser Matrix:

mit den Minoren

Die Notwendige und hinreichende Bedingung für eine einfache Separierbarkeit der skalaren Helmholtz-Gleichung ist damit erfüllt:

Die Faktoren in der Lösungsfunktion und die Trennungskonstanten bestimmen sich aus

.

Bei der Helmholtz-Gleichung ist und bei der Laplace-Gleichung ist entsprechend .[1]:6

  1. a b c d e f g h i j k l m n o p q r P. Moon, D.E. Spencer: Field Theory Handbook. Including Coordinate Systems, Differential Equations and Their Solutions. 2. Auflage. Springer Verlag, Berlin, Heidelberg, New York 1971, ISBN 3-540-02732-7, S. 3 ff.
  2. a b c d e P. M. Morse, H. Feshbach: Methods of Theoretical Physics, Part I. McGraw-Hill, New York 1953 (Morse_Feshbach1 – Internet Archive).
  3. a b c Guido Walz (Hrsg.): Lexikon der Mathematik. 2. Auflage. Band 4 (Moo bis Sch). Springer Spektrum Verlag, Mannheim 2017, ISBN 978-3-662-53499-1, doi:10.1007/978-3-662-53500-4.
  4. a b Eric Weisstein: Parabolic Cylinder Function. MathWorld, 16. April 2024, abgerufen am 13. April 2024 (englisch).
  5. Guido Walz (Hrsg.): Lexikon der Mathematik. 2. Auflage. Band 5 (Sed bis Zyl). Springer Spektrum Verlag, Mannheim 2017, ISBN 978-3-662-53505-9, doi:10.1007/978-3-662-53506-6.
  6. a b In Morse & Feshbach (1953), S. 664, werden quadrierte Koordinaten μ2, ν2 und λ2 sowie d=a-b benutzt. Bei Moon & Spencer (1971) ist d=2(a-b).
  7. Wolfgang Werner: Vektoren und Tensoren als universelle Sprache in Physik und Technik. Tensoralgebra und Tensoranalysis. Band 1. Springer Vieweg Verlag, Wiesbaden 2019, ISBN 978-3-658-25271-7, doi:10.1007/978-3-658-25272-4.